Как зависит возвращающая сила от смещения материальной точки от положения равновесия

  в школьном курсе изучаются два вида механических колебательных систем: и пружинный маятники. сравнение и анализ уравнений колебаний в этих системах позволяют сделать вывод: колебания в обоих случаях являются гармоническими, т.е. происходят по законам синуса или косинуса (впоследствии этот вывод обобщается и на электромагнитные колебания в колебательном контуре): где  m  – масса колеблющегося тела,  a  – его ускорение,  g  – ускорение свободного падения,  l  – длина маятника,  x  – смещение тела от положения равновесия,  k  – коэффициент жесткости пружины. оба уравнения можно записать в общем виде: где  w0  – собственная циклическая частота колебаний. как видим, ускорение при гармонических колебаниях прямо пропорционально величине смещения тела от положения равновесия. знак «–» указывает на то, что направление смещения тела от положения равновесия и направление действия возвращающей силы  противоположны. хотя далеко не все механические колебательные системы представляют собой в  явном  виде пружинный или маятники, многие из них можно представить как их комбинацию. другими словами,  любые механические колебания, в которых возвращающая сила прямо пропорциональна величине смещения колеблющегося тела от положения равновесия, происходят по гармоническому закону. такие возвращающие силы называют . в общем случае период колебаний можно рассчитывать по формуле    или  если определиться, что в каждом конкретном случае будет играть роль массы колеблющегося тела, что – роль жесткости пружины («гравитационной», «пневматической», «гидравлической», «фрикционной» и т. что - длины маятника. на выявление аналогий с пружинным или маятником встречаются в сборниках , но к сожалению, только по одной-две, что не позволяет учащимся выработать системный подход к их решению. 

За 1 секунду велосипедист проезжает 5 метров, значит, за 60 секунд он проедет: 5·60 = 300 (м)

ответ: 300 (м)