Нужно 1.шарик , подвешенный на длинной нити , совершает малые колебания . выберите правильный ответ : 1)амплитуда колебаний зависит от периода колебаний 2)частота колебаний со временем уменьшается 3)чем больше масса шарика тем больше частота колебаний 4)амплитуда колебаний со временем уменьшается 2.груз на пружине совершает свободные колебания.выберите правильные утверждения : 1)с уменьшением амплитуды колебаний уменьшается частота . 2)колебания груза незатухающие 3)период колебаний не зависит от амплитуды 4)колебания возможны только при наличии силы трения 3.выберите верные утверждения , касающиеся свойств электромагнитной волны : 1)длина волны обратно пропорциональные ее частоте 2)частота эвм немного меньше частоты звуковой волны 3)скорость волны не зависит от длины волны 4)направления распространения волны изменяется во времени 4.допишите предложение < > 5.почему для излучения и приема эвм применяется открытый колебательный контур ? 6.длина радиоволны 15 м. чему равна ее частота ? 7.основные свойства инфракрасного излучения

Объяснение:

Посчитаем поле бесконечной равномерно заряженной нити. Из аксиальной симметрии задачи следует, что и поле имеет аксиальную симметрию. Другими словами, оно является функцией только расстояния от нити до точки наблюдения: \mathbf{E}=E(r)\cdot \mathbf{e_r}}

Здесь \mathbf{e_r}er - единичный вектор вдоль перпендикуляра из точки наблюдения на нить, он "смотрит" прочь от последней, а rr - расстояние от точки наблюдения до нити.

Для того, чтобы посчитать поле в явном виде, проще всего воспользоваться теоремой Гаусса.

Выберем такую поверхность: это цилиндр, ось которого совпадает с нитью, радиусом rr и длиной образующей ll .

Теорема Гаусса гласит, что поток поля через замкнутую поверхность с точностью до размерного множителя \frac{1}{\varepsilon_0}ε01 равен заряду внутри нее:

$\int\limits_{\partial V} \mathbf{E}\cdot \mathrm d\mathbf S=\frac{1}{\varepsilon_0}\int\limits_V \rho\ \mathrm d V

Левая часть в нашем случае распадается на три слагаемых:

1) поток через боковую поверхность,

2) поток через верхнее дно,

3) поток через нижнее дно.

Очевидно, что два последних вклада не дадут, поскольку, как уже было сказано, поле имеет только радиальные компоненты, а значит, перпендикулярно плоскостям, в которых лежат основания цилиндра.

Первое слагаемое дает вклад \Phi=E(r)\cdot 2\pi r\cdot lΦ=E(r)⋅2πr⋅l

Правая часть теоремы Гаусса тоже очень легко считается.

Q=\lambda lQ=λl

Итак,

E(r)2\pi rl=\dfrac{1}{\varepsilon_0}\lambda l.E(r)2πrl=ε01λl.

Отсюда легко выразить явный вид поля:

E(r)=\dfrac{\lambda}{2\pi \epsilon_0}\cdot \dfrac 1rE(r)=2πϵ0λ⋅r1 .

Все, подставим числа, посчитаем.

E(r)=\dfrac{k\lambda}{2r}=\dfrac{9\cdot 10^9\cdot 2\cdot 10^{-4}}{2\cdot 10\cdot 10^{-2}}=900\mathrm{\ \dfrac Vm}.E(r)=2rkλ=2⋅10⋅10−29⋅109⋅2⋅10−4=900 mV.